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Este aviso fue puesto el 5 de marzo de 2021.
En matemáticas , el sueño de sophomore (en inglés sophomore’s dream ) o traducido como el sueño del estudiante de segundo año, consiste en el par de identidades (especialmente la primera de ellas)
∫ 0 1 x − x d x = ∑ n = 1 ∞ n − n ∫ 0 1 x x d x = ∑ n = 1 ∞ ( − 1 ) n + 1 n − n = − ∑ n = 1 ∞ ( − n ) − n {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{-x}\,dx&=\sum _{n=1}^{\infty }n^{-n}\\\int _{0}^{1}x^{x}\,dx&=\sum _{n=1}^{\infty }(-1)^{n+1}n^{-n}=-\sum _{n=1}^{\infty }(-n)^{-n}\end{aligned}}} descubiertas en 1697 por Johann Bernoulli.
Los valores numéricos de estas constantes son aproximadamente 1.291285997... {\displaystyle 1.291285997...} y 0.7834305107... {\displaystyle 0.7834305107...} respectivamente.
Demostración Gráfica de las funciones y = x x {\displaystyle y=x^{x}} (rojo) y y = x − x {\displaystyle y=x^{-x}} (gris) en el intervalo ( 0 , 1 ] {\displaystyle (0,1]} . Las demostraciones de las dos identidades son completamente análogas, por lo que sólo la demostración de la segunda de ellas se presenta. Los ingredientes claves para la demostración son:
Escribir x x = exp ( x ln x ) {\displaystyle x^{x}=\exp(x\ln x)} donde se utiliza la notación exp ( x ) {\displaystyle \exp(x)} para denotar la función exponencial e x {\displaystyle e^{x}} . Expandir x x = x exp ( ln x ) {\displaystyle x^{x}=x\exp(\ln x)} utilizando la serie de potencia para la función exponencial . Integrar utilizando integración por sustitución. En detalles, uno expande x x {\displaystyle x^{x}} como
x x = exp ( x ln x ) = ∑ n = 0 ∞ ( x ln x ) n n ! = ∑ n = 0 ∞ x n ( ln x ) n n ! {\displaystyle {\begin{aligned}x^{x}&=\exp(x\ln x)\\&=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(x\ln x)^{n}}{n!}}\\&=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {x^{n}(\ln x)^{n}}{n!}}\end{aligned}}} Por lo que
∫ 0 1 x x d x = ∫ 0 1 ∑ n = 0 ∞ x n ( ln x ) n n ! d x {\displaystyle \int _{0}^{1}x^{x}\,dx=\int _{0}^{1}\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {x^{n}(\ln x)^{n}}{n!}}\,dx} Por el teorema de la convergencia uniforme de las series de potencia, uno puede intercambiar los operadores de suma e integral para obtener
∫ 0 1 x x d x = ∑ n = 0 ∞ ∫ 0 1 x n ( ln x ) n n ! d x {\displaystyle \int _{0}^{1}x^{x}\,dx=\sum _{n=0}^{\infty }\int _{0}^{1}{\frac {x^{n}(\ln x)^{n}}{n!}}\,dx} Para evaluar la integral de arriba, uno puede cambiar la variable de integración realizando la sustitución
x = exp ( − u n + 1 ) {\displaystyle x=\exp \left(-{\frac {u}{n+1}}\right)} Con esta sustitución , los límites de integración se transforman en 0 < u < ∞ , {\displaystyle 0<u<\infty ,} obteniendo
∫ 0 1 x x d x = ∑ n = 0 ∞ ∫ 0 1 x n ( ln x ) n n ! d x = ∑ n = 0 ∞ ( − 1 ) n ( n + 1 ) − ( n + 1 ) n ! ∫ 0 ∞ u n e − u d u {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{x}dx&=\sum _{n=0}^{\infty }\int _{0}^{1}{\frac {x^{n}(\ln x)^{n}}{n!}}\;dx\\&=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}(n+1)^{-(n+1)}}{n!}}\int _{0}^{\infty }u^{n}e^{-u}\,du\end{aligned}}} Por la identidad integral de Euler para el función gamma , tenemos que
∫ 0 ∞ u n e − u d u = n ! {\displaystyle \int _{0}^{\infty }u^{n}e^{-u}\,du=n!} de modo que
∫ 0 1 x x d x = ∑ n = 0 ∞ ∫ 0 1 x n ( ln x ) n n ! d x = ∑ n = 0 ∞ ( − 1 ) n ( n + 1 ) − ( n + 1 ) {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{x}dx&=\sum _{n=0}^{\infty }\int _{0}^{1}{\frac {x^{n}(\ln x)^{n}}{n!}}\;dx\\&=\sum _{n=0}^{\infty }(-1)^{n}(n+1)^{-(n+1)}\end{aligned}}} Si intercambiamos los índices para que empiece en n = 1 {\displaystyle n=1} en lugar de n = 0 {\displaystyle n=0} obtenemos
∫ 0 1 x x d x = ∑ n = 1 ∞ ( − 1 ) n + 1 n − n = − ∑ n = 1 ∞ ( − n ) − n {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{x}\,dx&=\sum _{n=1}^{\infty }(-1)^{n+1}n^{-n}\\&=-\sum _{n=1}^{\infty }(-n)^{-n}\end{aligned}}}
Generalizaciones Una generalización de las dos integrales de arriba consiste en la integral
∫ 0 1 x c x a d x {\displaystyle \int _{0}^{1}x^{cx^{a}}dx} siendo a {\displaystyle a} y c {\displaystyle c} números reales , esto es, a , c ∈ R {\displaystyle a,c\in \mathbb {R} } .
Procediendo similarmente y utilizando la identidad
∫ 0 1 x m ( ln x ) n d x = ( − 1 ) n n ! ( m + 1 ) n + 1 {\displaystyle \int _{0}^{1}x^{m}(\ln x)^{n}dx=(-1)^{n}{\frac {n!}{(m+1)^{n+1}}}} puede demostrarse que
∫ 0 1 x c x a d x = ∑ n = 0 ∞ ( − 1 ) n c n ( n a + 1 ) n + 1 = 1 − c ( a + 1 ) 2 + c 2 ( 2 a + 1 ) 3 − c 3 ( 3 a + 1 ) 4 + ⋯ {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{cx^{a}}dx&=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}c^{n}}{(na+1)^{n+1}}}\\&=1-{\frac {c}{(a+1)^{2}}}+{\frac {c^{2}}{(2a+1)^{3}}}-{\frac {c^{3}}{(3a+1)^{4}}}+\cdots \end{aligned}}}
Casos Particulares Además de los casos c = − 1 {\displaystyle c=-1} y a = 1 {\displaystyle a=1} con el que recuperaríamos la integral
∫ 0 1 x − x d x {\displaystyle \int _{0}^{1}x^{-x}dx} y el caso c = a = 1 {\displaystyle c=a=1} con el que obtenemos
∫ 0 1 x x d x {\displaystyle \int _{0}^{1}x^{x}dx} es interesante dar algunos valores a c {\displaystyle c} y a {\displaystyle a} .
Si c = 1 {\displaystyle c=1} y a = 2 {\displaystyle a=2} entonces obtenemos
∫ 0 1 x x 2 d x = ∑ n = 0 ∞ ( − 1 ) n ( 2 n + 1 ) n + 1 = 1 − 1 3 2 + 1 5 3 − 1 7 4 + ⋯ = 0.896488... {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{x^{2}}dx&=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}}{(2n+1)^{n+1}}}\\&=1-{\frac {1}{3^{2}}}+{\frac {1}{5^{3}}}-{\frac {1}{7^{4}}}+\cdots \\&=0.896488...\end{aligned}}} Si c = 1 {\displaystyle c=1} y a = 1 / 2 {\displaystyle a=1/2} entonces
∫ 0 1 x x d x = ∑ n = 0 ∞ ( − 1 ) n ( n 2 + 1 ) n + 1 = 1 − 1 ( 3 2 ) 2 + 1 ( 4 2 ) 3 − 1 ( 5 2 ) 4 + ⋯ = 0.658582... {\displaystyle {\begin{aligned}\int _{0}^{1}x^{\sqrt {x}}dx&=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}}{\left({\frac {n}{2}}+1\right)^{n+1}}}\\&=1-{\frac {1}{\left({\frac {3}{2}}\right)^{2}}}+{\frac {1}{\left({\frac {4}{2}}\right)^{3}}}-{\frac {1}{\left({\frac {5}{2}}\right)^{4}}}+\cdots \\&=0.658582...\end{aligned}}}
Véase también