Teoria de campo de Liouville

Na física, teoria de campo de Liouville, ou simplesmente (teoria de Liouville) é uma teoria quântica de campos bidimensional cuja equação clássica de movimento se assemelha a equação diferencial não-linear de segunda ordem de Joseph Liouville a que aparece no problema geométrico clássico de uniformização de superfícies de Riemann.

A teoria de campo é definida pela ação local:

${\displaystyle S={\frac {1}{4\pi }}\int d^{2}x{\sqrt {g}}(g^{\mu \nu }\partial _{\mu }\phi \partial _{\nu }\phi +(b+b^{-1})R\phi +4\pi e^{2b\phi }),}$

onde ${\displaystyle \partial _{\mu }=\partial /\partial x^{\mu },\ g_{\mu \nu }}$ é a métrica do espaço bidimensional em que a teoria de campo é formulada, ${\displaystyle R}$ é o escalar Ricci de tal espaço, e ${\displaystyle b}$ é um acoplamento constante real. O campo ${\displaystyle \phi }$ é consequentemente chamado de campo Liouville.

A equação de movimento associado a esta ação é ::${\displaystyle \Delta \phi (x)={\frac {1}{2}}(b+b^{-1})R(x)+4\pi be^{2b\phi (x)}}$

onde ${\displaystyle \Delta =g^{-1/2}\partial _{\mu }(g^{1/2}g^{\mu \nu }\partial _{\nu })}$ é o operador de d'Alembert nesse espaço. No caso, a métrica do espaço sendo a métrica Euclidiana e utilizando a notação padrão, torna-se a equação clássica de Liouville.

${\displaystyle \left({\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial y^{2}}}\right)\phi (x,y)=4\pi be^{2b\phi (x,y)}}$^[1]

Referências

• Portal da ciência
• Portal da física

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